Изомерия искусственных радиоактивных ядер. Изомерия атомных ядер
Было обнаружено, что существуют ядра с одинаковыми значениями чисел но с различными периодами полураспада. Такие ядра получили название изомеров.
Исследование явления ядерной изомерии у искусственно радиоактивных ядер было проведено группой советских физиков под руководством Курчатова и Русинова. Изучалась искусственная
радиоактивность возникающая в результате облучения естественной смеси стабильных изотопов медленными нейтронами. При этом образуются два радиоактивных изотопа брома, химически неотделимые друг от друга:
Удивительным результатом этих опытов оказалось обнаружение у не двух, а трех различных периодов полураспада:
Очевидно, что один из изотопов распадается двояким образом. Опыт был видоизменен и подвергался облучению не нейтронами, а -лучами, которые вызывали так называемый ядерный фотоэффект
Образующиеся изотопы брома также являются -активными и распадаются по схеме:
Исследования показали, что и в этом случае наблюдаются также не два, а три периода полураспада:
Из сопоставления процессов стало ясно, что именно с изотопом Вгзб, образующимся в том и другом случае, связаны два периода полураспада: мин и час, которые также встречаются обеих сериях опытов. Нужно было объяснить существование у одного и того же изотопа двух разных периодов полураспада.
Дальнейшими опытами было показано, что изомерия объясняется наличием у этого ядра метастабильного состояния, т. е. такого возбужденного состояния, вероятность перехода из которого в основное состояние мала. Чтобы уяснить это, рассмотрим
более подробно схему распада ядра . В результате предшествующей ядерной реакции ядро возникает в сильно возбужденном состоянии.
Рис. 45. Схема распада
Снятие возбуждения происходит двумя путями: ядро в течение сек -переходом переводится в основное состояние, из которого уже происходит испускание -частиц с или ядро переходит на метастабильный уровень, дальнейший переход из которого на основной запрещен правилами отбора. В результате ядро «застревает» на метастабильном уровне с продолжительностью жизни 4,4 час; переход из метастабильного в основное состояние сопровождается как -излучением, так и внутренней конверсией электронов. В дальнейшем переход с основного уровня опять происходит при помощи -распада с образованием .
Таким образом, мы наблюдаем, по сути дела, один и тот же спектр -частиц, образующийся при переходе с основного уровня на основной уровень с единственным периодом полураспада мин, но из-за задержки переходов внутри ядра брома возникает эффект, приводящий как бы к двум периодам полураспада.
Ядерная изомерия не является редким явлением среди ядерных превращений. В настоящее время известно более 100 изомеров.
В связи с описанным выше явлением изомерии возникает вопрос: какое время необходимо для чтобы ядро из возбужденного состояния перешло в основное? От чего зависит время высвечивания Для его оценки воспользуемся тем, что энергетическая ширина уровня является мерой неопределенности энергии системы, находящейся на этом уровне. Время пребывания системы в таком состоянии может быть оценено из соотношения неопределенности:
В рассматриваемом случае величина и будет средним временем жизни ядра в возбужденном состоянии, а энергетическая ширина этого возбужденного уровня. Из опыта известно, что ширина спектральной линии обычно имеет порядок , следовательно,
(существующими приборами это время измерить невозможно, тогда как величину можно измерить довольно точно).
Таким образом, обычно Рассмотрим теперь, чем можно объяснить наличие изомеров и существование запрещенных переходов для -излучения.
На разных уровнях ядро, как уже говорилось, имеет разные угловые моменты. Так как должен выполняться закон сохранения момента количества движения, то при переходе разность моментов начального и конечного уровня уносит -квант. Этим определяются правила отбора.
Излучение, связанное с перестройкой системы на называется дипольным излучением; на -квадрупольным излучением; на октупольным излучением; на вообще излучением мультиполя порядка.
Согласно теории таких переходов, разработанной Вейдзеккером, -кванты различной мультипольности возникают результате разных колебаний внутри ядра. Некоторые из этих процессов связаны с перераспределением электрических зарядов внутри ядра (электрические дипольное, квадрупольное и т. д. излучения), другие - с перераспределением токов или магнитных моментов нуклонов (магнитные дипольное, квадрупольное и т. д. излучения). моментами начального состояния ядра и конечного состояния ядра и моментом уносимым -квантом, должно существовать соотношение
Однако из классической электродинамики известно, что если размеры системы малы по сравнению с X, то интенсивности излучения различной мультипольности отличаются в меру фактора таким образом радиус ядра, К-длина волны излучения).
ИЗОМЕРИЯ ЯДЕРНАЯ - существование у нек-рых ядер наряду с основным состоянием достаточно долгоживущих (метастабильных) возбуждённых состояний, наз. изомерными. Явление И. я. было открыто в 1921 О. Ганом (О. Hahn), к-рый обнаружил радиоакт. вещество, названное им ураном Z (UZ), имевшее тот же атомный номер Z и массовое число А , что и др. радиоакт, вещество UX 2 , но отличалось от него периодом полураспада. Оба вещества являлись продуктами р-распада одного и того же элемента UX 1 (234 90 Th). В дальнейшем выяснилось, что UZ и UX 2 - основное и изомерное состояния ядра 234 91 Pa (изомерное состояние обозначают индексом т , напр. 234m 91 Ра). В 1935 И. В. Курчатов, Б. В. Курчатов, Л. В. Мысовский и Л. И. Русинов обнаружили, что при облучении нейтронами стабильного изотопа 79 35 Вr образуется радиоакт. изотоп 80 35 Вr, имеющий два , что соответствовало распадам из основного и изомерного состояний. Дальнейшие исследования выявили большое число изомерных состояний ядер с разл. периодами полураспада от 3 . 10 6 лет (210m Bi) до неск. мкс и даже не. Мн. ядра имеют по 2 , а, напр., 160 Но имеет 4 изомерных состояния. Причиной И. я. является ослабление вероятности испускания g-квантов из возбуждённого состояния (см. Гамма-излучение ).Обычно это происходит, когда небольшая энергия перехода сочетается с большой разностью значений моментов кол-ва движения I (угл. моментов) нач. и конечного состояний. Чем выше мультипольность и чем меньше энергия hw перехода, тем меньше вероятность у-перехода. В нек-рых случаях ослабление вероятности испускания g-квантов объясняется более сложными структурными особенностями состояний ядра, между к-рыми происходит переход (разное строение ядра в изомерном и нижележащем состоянии). На рис. 1 и 2 приведены фрагменты схем распада изомеров 234m 91 Pa и 80m 35 Br. В случае протактиния причина И. я.- малая энергия и высокая мультипольность ЕЗ g -перехода. Он столь затруднён, что в подавляющем числе случаев изомер испытывает b-распад (см. Бета-распад ядер). Для нек-рых изомеров изомерный переход часто становится вообще ненаблюдаемым. В случаe 80m 35 Вr И. я. обязана g-переходу мультипольности МЗ. Ядро из изомерного состояния (I p = 5 -) переходит в более низкое по энергии состояние (2 -), к-рое за небольшое время переходит в осн. состояние ядра 80 35 Вr. В случае ядра 242 Аm (рис. 3) И. я. связана с g-переходом мультипольности E4.
Рис. 1. Схема распада изомера 234m 91 Ра. Основное (0) и изомерное состояния выделены жирными линиями; слева указаны значения спинов и чётностей (I p), правее - мультипольность, энергии уровней (в кэВ) и периоды полураспада; в % даны вероятности различных каналов распада ядра из изомерного состояния.
Изомерное состояние в основном распадается через g-переход, но в 5 из 1000 случаев наблюдается альфа-распад
.В приведённых примерах изомерные переходы сопровождаются испусканием в большинстве случаев не g-квантов, а конверсионных электронов (см. Конверсия внутренняя
).
Рис. 2. Схема распада изомера 80m 35 Br; Э.З--электронный захват.
Рис. 3. Схема распада 242m 95 Am.
Большое число изомерных переходов мулътиполь-ности M4 наблюдается при "разрядке" возбуждённых состояний нечётных ядер, когда число протонов или нейтронов приближается к магич. числам (острова изомерии). Это объясняется оболочечной моделью ядра
, как следствие заполнения нуклонами соседних, близких по энергии, но сильно отличающихся
по спинам состояний g 9/2 и р 1/2 , а также h 11/2 и d 3/2 (g, р, h, d
- обозначения орбитальных моментов нуклонов, индексы при них - значения спина).
Рис. 4. Схема распада 180m 72 Hf.
В отличие от приведённых примеров, изомерное состояние 180m 72 Hf (рис. 4) принадлежит стабильному ядру и имеет сравнительно большую энергию возбуждения. Причиной изомерии является сильно ослабленный g-пе-реход E1 с энергией 57,6 кэВ, к-рый заторможен в 10 16 раз из-за структурных отличий состояний 8 - и 8 + . В 1962 в ОИЯИ был открыт новый вид И. я.- делительная изомерия. Оказалось, что у нек-рых изотопов трансурановых элементов U, Pu, Am, Cm и Bk есть возбуждённые состояния с энергией ~2-3 МэВ, к-рые распадаются путём
Еще один тип ядерных превращений - это когда ядро не распадается, как при альфа-распаде, и не меняет свой состав, как при бета-распаде, а остается самим собой, но только, условно говоря, меняет свою форму. Разные варианты одного и того же ядра, отличающиеся только движением и взаимной ориентацией спинов протонов и нейтронов, называются изомерами . Разные изомеры обладают разной энергией, поэтому их превращение друг в друга приводит к испусканию фотона.
Это очень похоже на то, что бывает с атомами: там есть основное состояние, с самой низкой энергией, и возбужденные состояния , энергия которых выше. Когда атом меняет свою электронную структуру и тем самым перепрыгивает с возбужденного уровня на основной, он излучает фотон. В ядрах - то же самое. Для каждого ядра существует целая лестница возбужденных состояний, обладающих повышенной энергией. Возбужденные изомеры нестабильны и обычно они быстро превращаются в основное состояние ядра, излучая фотон. Иногда, впрочем, они распадаются и на другие ядра за счет обычной радиоактивности.
Так же, как возбужденные состояния атомов могут быть короткоживущими или долгоживущими, ядерные изомеры тоже могут иметь самые разные периоды полураспада. По аналогии с атомными переходами, если распаду возбужденного состояния ничто не мешает,он может происходить очень быстро, за времена порядка зептосекунд , т. е. буквально за несколько «тактовых циклов» ядерного движения. Таковы, например, большинство изомеров легких ядер. В тяжелых ядрах картина намного разнообразнее. Например, среди сотен известных изомеров ядра свинца 208 Pb встречаются такие, которые живут от десятков зептосекунд и вплоть до наносекунд.
В отдельных случаях, когда распад изомера очень затруднен, время жизни возбужденного ядра может достигать секунд и больше. Один такой пример уже нам встречался среди изомеров урана. Другой знаменитый пример - изомер гафния-178, обозначаемый 178m2 Hf. Он обладает огромным спином - целых 16 единиц. Это настолько затрудняет его переход в основное состояние, что его период полураспада составляет 31 год . Это уже очень много даже по человеческим меркам. Были даже предложения сделать на основе этого изомера гафния этакую разновидность «чистой» ядерной бомбы. Берем гафний-178, переводим его в возбужденное состояние, упаковываем небольшое количество изомера в оболочку и снабжаем ее устройством для высвобождения энергии. При взрыве такой бомбы выделялись бы исключительно фотоны. Она производила бы разрушения вокруг себя без долгоживущего радиационного заражения окружающей среды, и потому на нее не распространялись бы соглашения по «обычному» ядерному вооружению. К счастью, манипуляция уровнями энергии в ядрах - настолько сложная задача, что никакие известные технологии накачки и высвобождения энергии даже близко не могут удовлетворить необходимым требованиям. Так что гафниевую бомбу можно пока что считать несбыточной фантазией .
Наконец, в совсем исключительных случаях возбужденное ядро может быть таким долгоживущим, что его распад не наблюдается в лабораторных условиях, а сам этот изомер может даже присутствовать в какой-то концентрации в природных условиях. Таков, например, изомер тантала 180m Ta. Он составляет 0,012% от всего природного тантала, а время его жизни неизмеряемо велико (известно лишь, что оно превышает 10 15 лет).
Изомерами называются атомные ядра, имеющие одинаковое число нейтронов и протонов, но различные физические свойства, в частности различные периоды полураспада.
Рис. 6.1. Изомерный γ-переход в ядре 115 In.
Времена жизни γ-радиоактивных
ядер обычно имеют порядок 10 -12 –10 -17 с.
В некоторых случаях при сочетании высокой степени запрета с малой
энергией
γ-перехода
могут наблюдаться γ-радиоактивные
ядра с временами
жизни макроскопического порядка (до нескольких часов, а иногда и больше). Такие
долгоживущие возбужденные состояния ядер называются изомерами
.
Характерным примером
изомера может служить изотоп индия
115 In
(рис. 6.1). Основное состояние
115 In
имеет
J P = 9/2 + .
Первый возбужденный уровень имеет энергию, равную 335 кэВ,
и спин-четность
J P = 1/2 - .
Поэтому переход между этими состояниями происходит лишь посредством испускания
М4
γ-кванта.
Этот переход настолько сильно запрещен, что период полураспада возбужденного
состояния оказывается равным 4.5 часа.
Явление ядерной изомерии было открыто в 1921 г. О. Ганном, обнаружившим, что
существуют два радиоактивных вещества, имеющие одинаковые массовые числа
A
и порядковый номер
Z,
но различающиеся периодом полураспада. В дальнейшем было показано, что это было
изомерное состояние
234m Pa.
Согласно Вайцзеккеру (Naturwiss. 24, 813, 1936) изомерия ядер встречается каждый
раз, когда момент количества движения ядра в возбужденном состоянии с низкой
энергией возбуждения отличается от момента количества движения в любом
состоянии, имеющем меньшую энергию возбуждения на несколько единиц ћ.
Изомерное (метастабильное) состояние определили как возбужденное состояние с
измеримым временем жизни. По мере совершенствования экспериментальных методов
γ-спектроскопии
измеримые периоды полураспада понизились до 10 -12 -10 -15
с.
Таблица 6.1
Возбужденные состояния 19 F
Энергия состояния, кэВ | Спин-чётность | Период полураспада |
---|---|---|
0.0 | 1/2+ | стабильный |
109.894 | 1/2– | 0.591 нс |
197.143 | 5/2+ | 89.3 нс |
1345.67 | 5/2– | 2.86 пс |
1458.7 | 3/2– | 62 фс |
1554.038 | 3/2+ | 3.5 фс |
2779.849 | 9/2+ | 194 фс |
3908.17 | 3/2+ | 6 фс |
3998.7 | 7/2– | 13 фс |
4032.5 | 9/2– | 46 фс |
4377.700 | 7/2+ | < 7.6 фс |
4549.9 | 5/2+ | < 35 фс |
4556.1 | 3/2– | 12 фс |
4648 | 13/2+ | 2.6 пс |
4682.5 | 5/2– | 10.7 фс |
5106.6 | 5/2+ | < 21 фс |
5337 | 1/2(+) | ≤ 0.07 фс |
5418 | 7/2– | 2.6 эВ |
5463,5 | 7/2+ | ≤ 0.18 фс |
5500.7 | 3/2+ | 4 кэВ |
5535 | 5/2+ | |
5621 | 5/2– | < 0.9 фс |
5938 | 1/2+ | |
6070 | 7/2+ | 1.2 кэВ |
6088 | 3/2– | 4 кэВ |
6100 | 9/2– |
|
6160.6 | 7/2– | 3.7 эВ |
6255 | 1/2+ | 8 кэВ |
6282 | 5/2+ | 2.4 кэВ |
6330 | 7/2+ | 2.4 кэВ |
6429 | 1/2– | 280 кэВ |
6496.7 | 3/2+ |
Изомерные состояния следует ожидать там, где оболочечные уровни, близкие друг другу по энергии, сильно различаются значениями спинов. Именно в этих областях и находятся так называемые «острова изомерии». Так, наличие изомера у приведенного выше изотопа 115 In обусловлено тем, что в нем не хватает одного протона до замкнутой оболочки Z = 50), т. е. имеется одна протонная «дырка». В основном состоянии эта дырка в подоболочке 1g 9/2 , а в возбужденном - в подоболочке 1p 1/2 . Такая ситуация типична. Острова изомерии расположены непосредственно перед магическими числами 50, 82 и 126 со стороны меньших Z и N. Так, изомерные состояния наблюдаются в ядрах 86 Rb (N = 49), 131 Te (N = 79, что близко к 82), 199 Hg (Z = 80, что близко к 82) и т. д. Отметим, что, наряду с рассмотренными, существуют и другие причины появления изомерных состояний. В настоящее время обнаружено большое число изомеров, имеющих период полураспада от нескольких секунд до 3·10 6 лет (210m Bi). Многие изотопы имеют несколько изомерных состояний. В таблице 6.2 приведены параметры долгоживущих изомеров (T 1/2 > год).
Таблица 6.2
Параметры изомерных состояний атомных ядер
Z-XX-A | N | Энергия изомерного состояния, МэВ | J P | T 1/2 , Г , распространенность | Моды распада |
---|---|---|---|---|---|
73-Ta-180 | 107 | 0.077 | 9 - |
0.012% >1.2·10 15 лет |
|
83-Bi-210 | 127 | 0.271 | 9 - | 3.04·10 6 лет | α 100% |
75-Re-186 | 111 | 0.149 | 8 + | 2·10 5 лет | IT 100% |
67-Ho-166 | 99 | 0.006 | 7 - | 1.2·10 3 лет | β - 100% |
47-Ag-108 | 61 | 0.109 | 6 + | 418 лет |
е
91.30%, IT 8.70% |
77-Ir-192 | 115 | 0.168 | 11 - | 241 год | IT 100% |
95-Am-242 | 147 | 0.049 | 5 - | 141 год |
SF
<4.47·10 -9 %, IT 99.55%, α 0.45% |
50-Sn-121 | 71 | 0.006 | 11/2 - | 43.9 лет |
IT
77.60%, β - 22.40% |
72-Hf-178 | 106 | 2.446 | 16 + | 31 год | IT 100% |
41-Nb-93 | 52 | 0.031 | 1/2 - | 16.13 лет | IT 100% |
48-Cd-113 | 65 | 0.264 | 11/2 - | 14.1 лет |
β -
99.86%, IT 0.14% |
45-Rh-102 | 57 | 0.141 | 6 + | ≈2.9 лет |
е
99.77%, IT 0.23% |
99-Es-247 | 148 | 625 дней | α |